所謂鐵電性通常是指鐵電體的微觀(guān)結構性質(zhì)。存在電滯回線(xiàn)、電疇結構、自發(fā)極化以及相應的晶胞形變（自發(fā)應變）、居里點(diǎn)、居里-外斯定律等是一般*的鐵電性可能表露出來(lái)的最重要的幾種宏觀(guān)性質(zhì)。下面概括地介紹電介質(zhì)的各種宏觀(guān)鐵電性質(zhì)。

（一）鐵電疇

通常，一個(gè)鐵電體并不是在一個(gè)方向上單一地產(chǎn)生自發(fā)極化。

1.鐵電疇：一個(gè)自然形成鐵電單晶或鐵電陶瓷晶粒中出現的許多微小區域；每個(gè)區域中晶胞的電矩取向相同；而相鄰區域的電矩取向不同。這樣的區域稱(chēng)為電疇。

2.疇壁：兩疇之間的界壁稱(chēng)為疇壁。

晶體中的自發(fā)極化方向一般不相同，互相成90°或180°等角度。若兩個(gè)電疇的自發(fā)極化方向互成90°，則其疇壁叫90°。疇壁。此外，還有180°疇壁等。

180°疇壁較薄，一般為5-20埃，90°疇壁較厚一般為50-100埃。為了使體系的能量*低，各電疇的極化方向通常“首尾相連”。

3.電疇結構與晶體結構的關(guān)系

BaTiOa的鐵電相晶體結構有四方、斜方、菱形三種晶系，它們的自發(fā)極化方向分別沿[001]，[011]，[111]方向，除了90°。和180°疇壁外，在斜方晶系中還有60°和120°疇壁，在菱形晶系中還有71°，109°疇壁。

多晶體中每個(gè)小晶?？砂鄠€(gè)電疇。由于晶體本身取向無(wú)規則，所以各電疇分布是混亂的，因而對外不顯示極性。單晶體，各電疇間的取向成一定的角度，如90°，180°。

4.電疇的形成及其運動(dòng)的微觀(guān)機理

1. 電疇的形成

以BaTiO4為例。離子位移理論，認為自發(fā)極化主要是由晶體中某些離子偏離了平衡位置造成的。由于離子偏離了平衡位置，使得單位晶胞中出現了電矩。電矩之間的相互作用使偏離平衡位置的離子在位置上穩定下來(lái)，與此同時(shí)晶體結構發(fā)生了畸變。自發(fā)極化的產(chǎn)生由鈦、氧離子間的強耦合作用引起。

設中間部位的鈦離子因熱運動(dòng)的漲落在某一瞬間向氧離子O1有微小位移，則又使氧離子向鈦離子靠攏，接著(zhù)由于比較大的內電場(chǎng)力的傳遞，使自發(fā)極化首先沿Ti-O1離子線(xiàn)展開(kāi)。

同時(shí)，由于電場(chǎng)力以及彈性力的傳遞，周?chē)腛2離子也被向下擠。如此，自發(fā)極化向橫向發(fā)展。橫向發(fā)展是間接的，比較弱，因此以上形成的疇核及其發(fā)展如針狀。最后的電疇圖案總是電場(chǎng)力與彈性力平衡的結果，整個(gè)體系保持能量*低。

（2）電疇“轉向”（電疇運動(dòng)）

鐵電疇在外電場(chǎng)作用下，總是要趨向于與外電場(chǎng)方向一致。這形象地稱(chēng)作電疇“轉向”。

①電疇運動(dòng)的實(shí)現方式

是通過(guò)在外電場(chǎng)作用下新疇的出現、發(fā)展以及疇壁的移動(dòng)來(lái)實(shí)現的。

②180°疇的“轉向”

在電場(chǎng)作用下，180°疇的“轉向”是通過(guò)許多尖劈形新疇的出現、發(fā)展而實(shí)現的。尖劈形新疇迅速沿前端向前發(fā)展。

③90°疇的“轉向”

雖然也產(chǎn)生針狀電疇，但主要是通過(guò)90°疇壁的側向移動(dòng)來(lái)實(shí)現的。實(shí)驗證明，這種側向移動(dòng)所需要的能量比產(chǎn)生針狀新疇所需要的能量還要低。

④180°疇與90°電疇的轉向的比較：

一般在外電場(chǎng)作用下（人工極化），180°疇：轉向比較充分，同時(shí)由于“轉向”時(shí)結構畸變小，內應力小，因而這種轉向比較穩定。

90°疇：轉向是不充分（例如BaTiO3陶瓷，90°疇只有13%轉向），轉向時(shí)引起較大內應力，所以這種轉向不穩定。當外加電場(chǎng)撤去后，則有小部分電疇偏離極化方向，恢復原位，大部分電疇則停留在新轉向的極化方向上，這叫剩余極化。