影響材料介質(zhì)損耗的因素可以分為兩類(lèi)。一類(lèi)是材料結構本身的影響，如不同材料的漏導電流不同，由此引起的損耗也各不相同，不同材料的計劃機制不同，也使極化損耗各不相同。我們這里主要討論第二類(lèi)情況，也就是外界環(huán)境或試驗條件對材料介電損耗的影響。

對介質(zhì)損耗的主要影響因素是頻率和溫度。首先討論對漏導損耗的影響。漏導電流的存在，相當于材料內部有一個(gè)電阻，在電壓的作用下因發(fā)熱而產(chǎn)生耗損，由式（4.2-62）知其大小為

P=σ_VE²Sd

單位體積中介質(zhì)的能量損耗為

P=σ_VE²

它與電壓的頻率無(wú)關(guān)。

隨溫度的升高，介質(zhì)的電導率也增大，通常成指數關(guān)系，即

σ=σ₀e^at      （4.2-66）

P=P₀e^at      (4.2-67)

式中，σ、σ₀分別為溫度t和t₀時(shí)的電導率；P、P₀分別為溫度t和t0時(shí)的損耗功率；a為溫度系數，與介質(zhì)的性質(zhì)有關(guān)，其值在0.001-0.1范圍。

對于極化損耗，電壓的頻率對它影響很大。根據極化建立需要的時(shí)間的長(cháng)短，可以把極化分為快極化和緩慢極化兩部分，快極化始終跟得上外加電場(chǎng)的變化，不產(chǎn)生損耗。緩慢極化滯后于外電場(chǎng)的變化會(huì )產(chǎn)生損耗，這時(shí)，介質(zhì)中有電流流過(guò)，稱(chēng)為吸收電流，與之對應有一個(gè)等效電阻率ρ_a,此時(shí)的介電常數為ε_a,經(jīng)等效電路計算可得，單位體積中介質(zhì)損耗功率為

      (4.2-68)

式中，E為電場(chǎng)強度；ω為外電場(chǎng)角頻率；為吸收電流起始電導率；為時(shí)間常數；k=9X10¹¹是一個(gè)常數。

由式中可以看出，當外電場(chǎng)的頻率很低時(shí)，介質(zhì)損耗為零。這時(shí)介質(zhì)中各種極化都跟上外電場(chǎng)的變化，介電常數達到*大值。

當外電場(chǎng)頻率逐漸升高時(shí)，緩慢極化在某一頻率后開(kāi)始跟不上外電場(chǎng)的變化，此時(shí)緩慢極化對介電常數的貢獻逐漸減小，由于緩慢極化滯后于外電場(chǎng)的變化而產(chǎn)生電能的損耗，使p隨著(zhù)頻率的增大而增大。

當外電場(chǎng)的頻率達到很高時(shí)，緩慢極化來(lái)不及建立，對介電常數沒(méi)有貢獻。損耗功率僅由起始電導率決定。

溫度對損耗功率的影響是由溫度對θ和g的影響來(lái)決定的。溫度升高，使松弛極化容易發(fā)生，時(shí)間常數θ隨溫度的升高而減小。另一方面溫度升高時(shí)電導率增大，即g隨溫度而增加。根據松弛極化機制，可以證明θ、g和溫度有如下關(guān)系

      (4.2-69)

式中，A為由介質(zhì)性質(zhì)決定的常數；T是絕dui溫度。

溫度很低時(shí)，松弛時(shí)間很長(cháng)，松弛極化來(lái)不及建立，此時(shí)P很小。

當溫度逐漸升高時(shí)，粒子熱運動(dòng)能增大，松弛時(shí)間逐漸減小，松弛極化也開(kāi)始產(chǎn)生，因而P隨著(zhù)溫度升高而增大。當溫度升高到某一值后，松弛時(shí)間減小到使松弛極化在外加電壓的半周內能建立，此時(shí)對介電常數的貢獻*大，介電常數達到*大值。P隨溫度的升高出現一ji大值。

在一般使用的介質(zhì)中，電導損耗往往與松弛極化損耗同時(shí)存在。頻率、溫度等因素對損耗的影響也是它們綜合作用的結果。