電致伸縮效應是指介電體在電場(chǎng)作用下，由誘導極化而引起的形變。試驗表明，當外電場(chǎng)較大時(shí)，誘導極化所引起的應變與極化強度的平方成正比，它是一種平方效應。電致伸縮效應的形變與外電場(chǎng)的方向無(wú)關(guān)。

  前已述及，逆壓電效應只產(chǎn)生于壓電體，形變與外電場(chǎng)呈線(xiàn)性關(guān)系，而且隨外電場(chǎng)反向而改變符號。所以，電致伸縮效應和逆壓電效應有著(zhù)明顯的差異，這二者之間不能混淆。由熱力學(xué)關(guān)系，可以得到鐵電體的電致伸縮方程為

式中，S^P_ij為極化強度恒定時(shí)的彈性柔順系數；Q_imn為電致伸縮常數，它是一個(gè)四階張量；β^T_mn為自由介電隔離率，它是對稱(chēng)二階張量；表示介電體的電場(chǎng)隨電位移矢量變化的系數，即

弛豫型（或擴散型相變）鐵電體具有很高的電致伸縮效應，在外電場(chǎng)誘導下形成的應變x（△l/l）與電場(chǎng)E（或極化P）之間的關(guān)系可簡(jiǎn)單地表示為x=ME²（或QP²），Q（或M）為電致伸縮系數，亦可用x=QC²來(lái)表達，其中C為居里一外斯常數。盡管弛豫鐵電體具有較小的電致伸縮系數Q值，但具有很高的介電常數，可以達到10⁴以上，遠大于一般常用的PZT和BaTiO₃基壓電陶瓷，且隨溫度的變化比較平緩。在介電常數的極值溫度上下，只需施加不大的電場(chǎng)，便能誘發(fā)出很高的極化強度，其值接近材料所固有的自發(fā)極化強度，然而當電場(chǎng)去除后，材料卻不像正常鐵電體那樣仍存在剩余極化，因而也沒(méi)有壓電效應。注意到鐵電體本身由于結構方面的特征，自發(fā)地處在高度極化狀態(tài)，極化強度值要比普通電介質(zhì)在接近于擊穿電場(chǎng)下的數值高得多。而電致伸縮應變是和材料極化強度的平方成正比的，這就是弛豫型鐵電體有很高的電致伸縮效應的原因。例如，以鈮鎂酸鉛為代表的一大類(lèi)弛豫型鐵電陶瓷在相當寬的溫度范圍內具有很大的電致伸縮效應，應變量可達10^-3以上，如圖為該材料的應變電場(chǎng)曲線(xiàn)。